128 DOC. 43 LIGHT IN DISPERSIVE MEDIA [8] [10] Einstein: Zur Theorie der Lichtfortpflanzung in dispergierenden Medien 21 man wie folgt. Das Licht, welches zur Zeit t den Aufpunkt beleuchtet, passiert den Koordinatenursprung zur Zeit t' = t - V' Die erleuchteten Auf- punkte liegen in der Richtung x r r o o Diese Richtung ändert sich also mit der Zeit t'. Das zu einer bestimmten Zeit t' den Koordinatenursprung passierende Licht pflanzt sich geradlinig fort. III. Wellenzug variabler Richtung im dispergierenden Medium. Wir setzen wieder 0 W H = 0 OL 7 n o. Hier ist aber zu berücksichtigen, daß V von w abhängig ist. c Setzen wir n V' so ist dn n n d dw dn n0 oo d w yĢ also I V n. c dn dw [9] zu setzen, also H = (w0-hyQ t x c o r o n dn dw yh OL Die Bedingung (3) liefert hier t T. n o U) dn dw w0 x + n0 c o. r (6) o Wir fragen uns nun: Was wird aus einer Wellengruppe, die in einem kurzen Zeitintervall um t = o die Fläche y = o passiert? Bekanntlich pflanzt sich c eine solche Gruppe nicht mit der Geschwindigkeit V = -, sondern mit der n Gruppengeschwindigkeit Y c n+ w dn dw fort. Für die von dieser Gruppe beleuchteten Aufpunkte muß die Beziehung r. Y t r. dn n+w c o w [11] erfüllt sein. Gleichung (6) liefert also auch in diesem Falle x 0. (7)