7 2 2 D O C U M E N T 4 3 3 F E B R U A R Y 1 9 2 3 für elektrische Verschiebung und magnetisches Feld unzutreffend sein, weil die polarisierende Wirkung der Bewegung z. B. dielektrischer Materie im magnetischen Felde nicht berücksichtigt ist. Ich selbst bin zu folgender Darstellung gelangt. Ich führe drei Sechservektoren ein, den Feldtensor und die beiden Polarisations- Tensoren ψ (elektrisch) und χ (magnetisch), deren Komponenten im Falle der Ruhe sind Die Maxwellschen Gleichungen lauten wobei die Materialgleichungen bestehen Der Energietensor ist gegeben durch die Ausdrücke Man erfüllt so die Bedingungen: 1) Alles wird richtig im Fall der Ruhe. 2) Die Gleichung für I ist im Falle sicher richtig 3) Der Tensor ist symmetrisch. Die in der Materie lokalisierte Energie ist von der Raum-Energie sauber getrennt. ψ: 0 0 0 , , χ: , , , 0 0 0 εϕμν 1 μ -- - ψμν ϕ( hx, hy, hz, iex, iey, – iez) –– –ipx –ipy –ipz qx qy qz ∂xν ∂ ϕμν ψμν) + ( Iμ = ∂xσ ∂ ϕμν χμν) + ( ∂xμ ∂ ϕνσ χνσ)+ + ( ⋅ + 0 = ε 1– ( )ϕμνuν ψμνuν = ϕμν 1 ε 1– -----------ψμν 1 μ 1– ----------- -χμν + = μ 1– ( ) ϕμνuσ ϕνσuμ ⋅ + + ( ) χμνuσ χμνuν ⋅ + ⋅ + 0 = = Iμ σϕμνuν ρuμ += ψμνuσ ψνσuμ ⋅ + + 0 = Tμν ϕμαϕνα – 1 4 --δμνϕαβ - 2 + = ε 1– ( )ϕμνuν ψμνuν = 1 ε 1– ----------- ψμαψνα – 1 4 --δμνψαβ - 2 + + μ 1– ( ) ϕμνuσ +) ⋅ + ( χμνuσ + ⋅ ⋅ += 1 μ 1– ----------- - χμαχνα – 1 4 --δμνχαβ2 - + + ε μ 1 = = Tμν