D O C U M E N T 2 6 0 A U G U S T 1 9 2 8 4 1 3 . ist klein zweiter Ordnung, wenn die von nur in Grössen erster Ordnung abweichen. Schreibt man die Gleichung in der Form [7] und setzt man als strenge Koordinatenbedingung an, so nimmt das Gleichungssystem, wenn man die Grössen einführt, die Form an[8] I wobei nur Glieder zweiten Grades in den  und Ableitungen enthält. Dies ist die Form der Gleichungen, welche mir für die Ableitungen des Bewegungsgeset- zes die geeignetste erscheint sie sind natürlich immer noch streng gültig. 3) Erklärung des Trägheitsgesetzes. Damit die Methode gut einleuchtet, ist es fürs Erste zweckmässig, Die Gleichungen Ia zu betrachten als streng gültige Gleichungen. Dabei sind dann eben die ver- nachlässigt. Die Gleichungen lassen sich streng lösen durch , alle übrigen , wenn in die von der Zeit unabhängig sind. Nun seien aber die von der Zeit abhängig, und es seien die klein von der ersten Ordnung. Die  seien auch klein von der ersten Ordnung. Dann wird klein von der zweiten Ordnung, und es folgt aus (1)[9], dass [10] bei Vernachlässigung von Grössen zweiter Ordnung auch bei =   –       + +   g    R ik g ik R – 0 = g  x  ----------- 1 2  g    –  x  ------------------------------- - – 0 =   g    –   1 2 --  g    –   – =     =   x  ---------- - 0 =     0 =   x  ---------- - 0 =    44  r -- – =  0 = r2 x a  a –  2 =  a  a a ·· 2 t2   r –-- =