4 0 8 D O C U M E N T 2 5 6 A U G U S T 1 9 2 8 256. From Chaim Herman Müntz [Berlin–Nikolassee,] 18. VIII. 28. Hochverehrter lieber Herr Professor, geht man für , direkt auf eine partikuläre Lösung aus,[1] so kann man, abgesehen von , nur die jeweilig von 0 verschieden ansehen, überdies von t unabhängig. Dies führt bei der ungekoppelten Invariante[2] auf die nur für singulären Lösungen wären von Interesse. Bei der gekoppelten Invariante[3] kommt man aber sogar ganz durch. Man findet dort: setze daraufhin: , erhalte einfach: , und ist eben eine Lösung, sogar physikalisch anscheinend befriedigend. Ihr ergebenster Müntz PS: Also . ALS. [18 331]. [1] For Müntz’s earlier efforts to integrate the unified field equations that correspond to the two invariants Einstein had first introduced in Einstein 1928n and 1928o (Docs. 216 and 219), see Docs. 245, 247, 250, and 255. [2] Müntz introduced this name as a synonym for Einstein’s second invariant, , in Doc. 255 because of Einstein’s third comment in Doc. 250. The latter document also introduced the notational distinction between and , though Einstein had first introduced both invariants at the end of Doc. 216. [3] This refers to Einstein’s first invariant, , of Doc. 250.  a 0 =  4 j  r =    h 4 a  h 4 a  0 = h 4 a   a j  r = r 0 = h 4 a  j  r --   a = h 4 a   a j--  r = h 4 a  j x a 2r ------- - h4 a  +    = h4 a  0 h4 a   a 0 = = h4 a  0 = h 4 a  j------- x a 2r - = I 2 I 1 I 2 I 1