4 1 2 D O C U M E N T 2 6 0 A U G U S T 1 9 2 8 sich, die wir einstweilen beiseite lassen können. Die Methode zur Bewegungstheo- rie lege ich Ihnen an den alten Gravitationsgleichungen dar. Ich denke, dass sie sich auf jedes andere relativistische Gleichungssystem wird sinngemäss übertragen lassen. 1) Bemerkung zu einer besonderen Gattung von Lösungen der Gleichung[3] . Ich schreibe die Gleichung in der Form und suche Lösungen, die nach der Konstante  entwickelte Reihen sind. Ich gehe aus von der Näherung , wobei die langsame Funk- tionen der Zeit sind. [4] sei klein von der ersten Ord- nung in , also klein von der zweiten Ordnung. Ich setze an . Man erhält die Successionsformeln , (deren erste einfach lautet). Das Interessante daran ist, dass in diesem Schema die Zeit nur quadratisch auftritt, nicht (wie im retardierten Potential) auch linear.[5] Diese Sache ist zwar sehr würdig, genauer verfolgt zu werden. Aber wir brauchen für das Folgende nur die Konsequenz, dass bereits eine kleine Grösse erster Ordnung ist (wenn nachträglich, um die Wellengleichung zu erhalten gesetzt wird) ist  selbst schon klein erster Ord- nung, so ist natürl. klein zweiter Ordnung. 2) Umformung der Gleichung Die Gleichung lässt sich so spalten[6]  0 = 2 x2 1 2 x2 2 2 x2 3  2 t2 – + + 0   2 t2 – = =  0  r -- (r2 x    –  2 = =    0 t -------- - +  r 2 2x    –  r ------------------------ - ·  = 2 0 t2 -----------  n n  =  n 2 n 1 – t2 ----------------- - =  0 0 = 2 t2 -------- -  1 = 2 t2 R ik 0 = R ik 0 = 0    x  –------------ g   x  –-----------------------    –  x  -------- g   –     – ... + = = =