D O C U M E N T 4 1 4 F E B R U A R Y 1 9 2 9 6 0 7 414. To Chaim Herman Müntz [Berlin?,] 25. II. 29 Lieber Herr Müntz! Ihre Ausführungen überzeugen mich nicht, da die Gleichungen sich nicht in die kanonische Form bringen lassen.[1] Im Falle kovarianter Gleichungen lässt sich die Behauptung, dass das Nullset- zen eines Tensors von soviel Komponenten wie Feldvariabeln nicht halten. Denn man kann ja die Koordinatenwahl z.B. derart treffen, dass vier von den vorge- geben werden im ganzen Raume. Dann bestehen für die übrig bleibenden 12 h nicht weniger als 16 Differentialgleichungen. Dass ein solches System nicht tri- viale Lösungen habe, kann man nicht ohne Weiteres behaupten, erscheint sogar wenig plausibel.— Ich bin aber nun doch fest davon durchdrungen, dass mein Gleichungssystem keine unzulässige Einschränkung der Lösungen enthält, wenn ich auch keinen ei- gentlichen Beweis habe. Ich sage mir nämlich so: Das System allein darf angesetzt werden wegen der Identität Würde man beliebige elektromagnetische Gleichungen adjungieren, so ginge es natürlich nicht. Die Gleichungen aber haben die Eigenschaft aus zu folgen, sobald . Da ist nicht anzunehmen, dass sie für zu viel Bedin- gungen enthalten, trotzdem sie sich aus nicht folgern lassen. Aus diesem Umstande heraus erscheint es mir plausibel dass zwar nicht für allein eine Viereridentität besteht, wohl aber für die und zusammen. (Ich weiss aber nicht, in welcher Weise ich danach suchen soll.) In der That sind die elektromagnetischen Gleichungen den anderen angepasst, und diese Anpas- sung dürfte in dem Bestehen einer verknüpfenden Identität ihren Ausdruck finden. Herzliche Grüsse Ihr A. Einstein. P.S. Die Angepasstheit der elektromagnetischen Gleichungen muss sich im zentral- symmetrischen Falle dadurch äussern, dass gravitierende Masse und elektrische Masse unabhängig voneinander wählbar sind (abgesehen davon, dass überhaupt Lösungen existieren müssen mit elektrischer Ladung. ALS. [18 355]. [1] See Doc. 365, eqs. (10a) and (10b). h s  G  0= G  / 0  W //  0= G  0=  0   0= G  0= G  G  W // 