D O C U M E N T 2 5 5 A U G U S T 1 9 2 8 4 0 7 , , man darf also wählen: , , daraus als partikuläre L. , ferner , , und diese Lösung freilich scheint eher annehmbar zu sein. VI. Ihre Bemerkung aber, dass die vorgeschlagene Integrationsmethode zunächst ja keinen invarianten Charakter hat,[9] ist von Grund aus wichtig. Ich will mich be- mühen, diesem Umstande noch abzuhelfen. Er macht sich in der gefundenen partik. Lösung dadurch geltend, dass dort völlig ungerechtfertigte Singularitäten auftreten, die also durch die zu superponierenden reinen Gravitationslö- sungen sich wieder aufheben lassen letztere lassen sich nun ja ebenfalls alle ange- ben—aber den Gesamtmechanismus übersehe ich noch nicht endgültig und will darüber weiter nachdenken. Es schien mir trotzdem nicht abwegig, Ihnen das obige mitzuteilen, da so we- nigstens die prinzipielle Lösbarkeit der erhaltenen Systeme gesichert ist. Vielmals von Haus zu Haus Grüssend Ihr in Treuen ergebener H. Müntz. ALS. [18 330]. [1] Doc. 250. [2] For the distinction between the first and second invariant, and respectively, see Doc. 250. For details on the solution that Einstein had asked Müntz to find, see its note 2. [3] “vergleiche unten.” [4] The corresponding integration procedure for the case of the linearized field equation flowing from the second invariant was laid out in Doc. 244. [5] “ohne Einschränkung der Allgemeinheit.” [6] For the corresponding calculation for the case of the first invariant, see Doc. 247. For Einstein’s original worry whether a solution to the Maxwell equations that arise as a limiting case from the uni- fied field equations derived from either invariant corresponds to a solution of said unified field equa- tions, see Doc. 250. [7] For the sense in which the second invariant is “decoupled” see Einstein’s third comment in Doc. 250. [8] See Doc. 247. [9] See Einstein’s second comment in Doc. 250. U a m 0 = U a 4 2F 4 – U a 4 + = U a 4  2 t2  ----------- - 0 = U 4 m   mm  4  H 4 – = 2F 4 U m 4 –   mm  4  H 4 – 2H 4 U m 4   mm – = = U m 4 0 = H 4 1 3  4  t 3r = =  t ----H 4 m  3 -- x m r x m +   r – log =  2 m t x -------------H - 4 m ohne S.  3 r x m +  ---------------------- = F 4 t 6 r = U 4 m t 3 r =  2 m t x -------------Um - 4 ohne S.  3 --------,-m x r = r x m +  –1 I 1 I 2