D O C U M E N T 1 2 6 D E C E M B E R 1 9 2 5 2 2 1 126. From George Y. Rainich Johns Hopkins University Baltimore Md U. S. A. December 8, 1925. Sehr geehrter Herr Kollege! Ich habe ihren liebenswürdigen Brief vom 13. XI erhalten.[1] Sie schreiben: „Was mir in den letzten Jahren vorschwebte, war das Streben nach einer Auffas- sung, gemäss der das Gravitationsfeld und das elektromagnetische Feld als Kom- ponenten eines [u]nd desselben mathematischen Gebildes erscheinen, und bei welchem das Feldgesetz ebenfalls als ein logisch einheitliches erschiene.“ Das erste Desideratum kann, glaube ich, leicht erfüllt werden: das mathemati- sche Gebilde, von welchem das Gravitationsfeld und das elektromagnetische Feld Komponenten sind, ist der vollständige (nicht verjüngte) Riemannsche Tensor (Ih- rer [u]rsprünglichen allgemeinen Relativitätstheorie). Er kann in zwei Teile gespal- tet werden (1) wie es in meinem am 4. April in Nature erschienen Briefe angedeutet wird (ich [le- ge] eine Abschrift des Briefes bei).[2] Der zweite Teil ist eine quadratische Funktion des elektromagnetischen Tensors[3] und hat dieselben Komponenten wie der verjüngte Riemannsche Tensor (indem bei Verjüngung von (1) der erste Teil wegfällt ich nehme, der Einfachkeit halber an).[4] Die Tatsache dass von quadratisch abhängt bewirkt es dass, wenn gegeben ist, das Vorzeichen von (oder auch das Vorzeichen der Ladung) unbestimmt bleibt: möglicherweise hängt dies zusammen mit der An- wesentheit von positiver und negativer Elektrizität.[5] Ich muss aber bemerken dass der erste Teil nicht ein reiner Gravitations- tensor ist schon das einfache Beispiel der Kugelsymmetrischen Lösung zeigt, dass er die Ladung enthält.[6] Was die Einheitlichkeit der Feldgesetze betrifft so steht die Sache nich so ein- fach. Was früher als Feldgesetz der Gravitation erschien, nämlich , kann jetzt als die Bedingung des Verschwindens des elektromagnetischen Feldes betrachtet werden, so das der Ansatz Rij kl , Gij kl , Eij kl , += Eij, kl fij Eij kl , 1 2 -- - fij fkl rij rkl = Gij kl , R 0= Rij, kl fij Rij kl , fij Gij kl , Rij 0= Eij, kl 0= Rij 0=