3 4 6 D O C U M E N T 1 9 8 F E B R U A R Y 1 9 2 6 Strahlung, oder wie x und y als Funktion der Zeit aus sehen. (Ich bezeichne jetzt mit immer dasselbe, wie oben mit dem Punkt, also nicht also das Bornsche und Wienersche Symbol D). Dann kann man fragen: wie gross wird[8] ? (τ eine ganze Zahl) Dies lässt sich nur durch unendliche Reihen ausrechnen. Dabei mach ich Ge- brauch von der Beziehung (Quantenmech. II, Kap. 1, Gl. 7)[9] wo . Die Annahme, dass H eine Funktion 2. Grades von p ist, braucht nicht benützt zu werden. Also (entschuldigen Sie die lange Rechnerei!):[10] . Nun ist Auf der rechten Seite kann man durch ersetzen, und ferner durch ständi- ges Anwenden der Vertauschungsrelationen die Glieder mit H stets an die linke Seite bringen: Also schliesslich nach Taylor und dt d dt dϕ ϕ · = dt d eiϕτ) ( f p) ( ϕ ϕf(p) – ⋅ ε ∂p ∂f = ε h 2πi -------- = dt d eiϕτ) ( dt© d iϕτ)n· ( n! ---------------¸ n 0= ∞ ¦ ¹ ¨ § = dt d ϕn) ( ϕϕn · 1– ϕϕϕn · 2– ϕ2ϕϕn · 3– … ϕn 1– ϕ · + + + + = ϕ · ∂p ∂H d dt ----(ϕn) - ∂H ∂p ------ϕn - 1– ϕ------ϕn ∂H ∂p - 2– ϕ2------ ∂H ∂p -ϕn 3– …ϕn 1– ∂H ∂p ------ - + + + = = ∂H ∂p ------ -ϕn 1– ∂H ∂p ------ϕn - 1– ε---------ϕn ∂2H ∂p2 - 2– ∂H ∂p ------ -ϕn 1– 2ε---------ϕn ∂2H ∂p2 - 2– ε2---------ϕn ∂3H ∂p3 - 3– … + + –+ –+ = n ∂H ∂p ------- ϕn 1– ε------------------- n n 1– ( )---------ϕn 2! - ∂2H ∂p2 - 2– ε2------------------------------------ n n 1– ( )( n 2– )---------ϕn 3! - ∂3H ∂p3 - 3– … + + – = dt d eiϕτ) ( dt d iϕτ)n ( n! --------------- n 0= ∞ ¦ i ∂p ∂H τ iϕτ)n ( 1– n 1– ( )! ---------------------- i-------------(εi)τ2 1 2! - ∂2H ∂p2 - iϕτ)2 ( n 2– ( )! ------------------ … + n 2= ∞ ¦ – n 1= ∞ ¦ = = i----( 1 εi H p) ( H p τiε))eiϕτ – ( – =